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对于这一点,使用两个递归方程,我们得到了e[Zτpn- Zτn | FTn]=ZTn{ZTn≥Φp(XTn;θpn)}- 1{ZTn≥E[Zτn+1 | FTn]}+ EhZτpn+1{ZTn<Φp(XTn;θpn)}- Zτn+1{ZTn<E[Zτn+1 | FTn]}| FTni。现在,定义ApnasApn=(ZTn- E[Zτn+1 | FTn]){ZTn≥Φp(XTn;θpn)}- 1{ZTn≥E[Zτn+1 | FTn]},我们得到[Zτpn- Zτn | FTn]=Apn+EhZτpn+1- Zτn+1 | FTni{ZTn<Φp(XTn;θpn)}。(13) 根据归纳假设,术语EhZτpn+1- Zτn+1 | FTnigoes to zero in L(Ohm) 随着p进入实体。所以,我们只需要证明Apn在L中收敛到零(Ohm) 当p→ ∞. 为此,请注意| Apn |≤ZTn公司- E[Zτn+1 | FTn]{ZTn≥Φp(XTn;θpn)}- 1{ZTn≥E[Zτn+1 | FTn]}≤ZTn公司- E[Zτn+1 | FTn]{E[Zτn+1 | FTn]>ZTn≥Φp(XTn;θpn)}- 1{Φp(XTn;θpn)>ZTn≥E[Zτn+1 | FTn]}≤ZTn公司- E[Zτn+1 | FTn]{| ZTn-E[Zτn+1 | FTn]|≤|Φp(XTn;θpn)-E[Zτn+1 | FTn]|}≤Φp(XTn;θpn)- E[Zτn+1 | FTn].所以我们得到| Apn |≤Φp(XTn;θpn)- E[Zτpn+1 | FTn]+E[Zτpn+1 | FTn]- E[Zτn+1 | FTn]. (14) 此外,由于条件期望是一个正交投影,我们清楚地知道E[Zτpn+1 | FTn]- E[Zτn+1 | FTn]≤ EE[Zτpn+1 | FTn+1]- E[Zτn+1 | FTn+1]. (15) 然后,n+1的归纳假设得出,(14)的r.h.s上的第二项在L中变为零(Ohm) 当p→ ∞.为了处理(14)的r.h.s的第一项,我们引入了∈ N、 θpn∈ Θpde作为θ的最小值∈ΘpEhΦp(XTn;θ)- EZτn+1 | FTni、 (16)请注意,Φ(·,¢θpn)是n时真实延拓值nnpo的最佳近似值。当θpn解(9)时,我们清楚地知道Φp(XTn;θpn)- E[Zτpn+1 | FTn]≤ EΦp(XTn;¢θpn)- E[Zτpn+1 | FTn]≤ 2E类Φp(XTn;¢θpn)- E[Zτn+1 | FTn]+ 2E类E[Zτn+1 | FTn]- E[Zτpn+1 | FTn](17) 使用n+1的归纳假设,(17)的r.h.s上的第二项在(Ohm) 从普遍逼近定理(见定理2.2和备注(2.3)),我们得出→∞EΦp(XTn;¢θpn)- E[Zτn+1 | FTn]= 然后,我们得出结论,跛行→∞E[| Apn |]=0。
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