对于某些正整数J,Radon-Nikodym导数)q()s | s,x)()s∈(无原子部分)~Q(S,x)U(S,1)相对于λ(以及∧λ)的∧S)可以表示为1≤J≤对于任何s,J ~qj(~s,s,x)ρJ(~s)∈ S和x∈ 十、 当e~qjis乘积可测时,~qj(·,s,X)和ρj(·)在负和∧可积上为n。此外,对于一些在<<S=[0,1]上的<<S的次σ代数G,>>qj(·,S,x)对于每个j,S,x是G-可测的,并且>>S在>>λ下没有G-原子∈ [0,1),以及一个动作文件XP,其中p层C、C′、D和D′播放策略1;然后Q(s,x)=(1-s) 。从上面的段落可以看出,u(s,1)是关于λ的绝对连续的u(s),与相应的g RadonNikodym导数q(~s | s)(~s)是绝对连续的∈ [0,1])为1≤J≤J(1)-s) ~qj(~s,s,x)ρj(~s)。表示(1)-s) qj(s,s,x)乘以qj(s,s)。然后,我们有q(~s | s)=P1≤J≤Jqj(~s,s)ρj(~s)对于任何~s∈ [0,1),其中qj(·,s)是G-可测的。从上一段可以看出,勒贝格测度η=U(0,1)相对于λλ与相应的Radon-nikodym导数q(·| 0)是绝对连续的(为了简单起见,用¨q(·)表示)∈ [0,1]:q(~s)>0}。然后∧(~D)>0和η(~Dc)=R@Dc@q(~s)~λ(D@s)=0,其中@dcs是[0,1]中集合@D的补项。U(s,1)对[0,1)上的勒贝格测度η的Radon-Nikodym导数为:q(~s@s)=1.-ss∈ [s,1),0s∈ [0,s)。因此,U(s,1)关于∧λ的Radon-Nikodym导数q(·s)可以表示为^q(·s)’q(·因此,我们得到了q(·s | s)=^q(·s)’q(·s)=P1≤J≤Jqj(~s,s)ρj(~s)对于任何~s∈ [0,1).表示Dj={s∈~D:ρj(~s)=0}表示1≤ J≤ J.因为所有的q(~s)>0∈~D和^q(~s | s)>0表示0≤ s≤ ~s<1,我们必须∩1.≤J≤JDj=, 因此∧∩1.≤J≤JDj= 0.首先假设所有j的∧λ(Dj)=0。让¨D=∪1.≤J≤JDj;那么λ(\'D)=0。修正s′∈ [0,1).设Ej={s∈~D:qj(~s,s′)=0}和E=∩1.≤J≤杰。
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