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接下来我们将重点关注这个案例。在Epstein–Zin偏好下,(11)中的一般可加分离Bellman方程变为SV(s,z)=maxy∈Γ(s,z)(r(s,y,z)+βZv(y,z′)1-γP(z,dz′)1.-ρ1-γ)1-ρ(12)(s,z)∈ S×Z,wher e,here and below,r(S,y,Z):=(1- β) F(s,y,z)1-ρ.我们对第3.1节中讨论的基本体提出了相同的条件。特别地,F是连续的,P是Feller,Γ是连续的且紧致值,S和Zare紧致。确保F(s,y,z)1-ρ总是很明确的,我们也假设F是非常正的。3.2.1. ρ<γ<1的情况。正如Hansen和Scheinkman(2012)所述,我们从连续严格递增的转换^v=v1开始-γ、 这允许我们将(12)重写为^v(s,z)=maxy∈Γ(s,z)(r(s,y,z)+βZ^v(y,Z′)P(Z,dz′)1/θ)θ(13),其中θ:=1- γ1 - ρ.由于该变换是双射的,因此vand^v之间存在一对一的对应关系,即v在d仅在^v解(13)时解(12)。注意,在当前设置中,我们有θ∈ (0, 1).对应于(13)isH((s,z),y,v)=(r(s,y,z)+β的状态动作聚合器HZv(y,z′)P(z,dz′)1/θ)θ. (14) 对于括号函数wand w,我们将δx>0,取常数函数Sw:=m1级- βθ和w:=M+δ1- βθ、 其中m:=最小值((s,z),y)∈Gr(s,y,z)和M:=最大值((s,z),y)∈Gr(s、y、z)。(15) 这些值是有限的和正的,因为F在紧域上是连续的和正的。魔杖是恒定的,是连续的。现在,我们证明假设2.1和2.2的条件都是满足的。根据假设2.1,条件(a)在假设中是真的,而条件(b)紧随F的连续性和P的Feller性质。条件(c)很容易验证,因为对于任何b>0的情况,标量m apψ(t):=(b+βt1/θ)θ(t>0)(16)是单调递增的。
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