场速可变的相对性1+1原理与哈密顿普函数适形式

是 否 +2 论坛币

k人 参与回答

经管之家送您一份

应届毕业生专属福利!

求职就业群

赵安豆老师微信：zhaoandou666

经管之家联合CDA

送您一个全额奖学金名额~ !

立即领取

感谢您参与论坛问题回答

经管之家送您两个论坛币！

+2 论坛币

场速可变的相对性1+1原理与哈密顿普函数适形式

谭少雄

对于惯性系的相对性原理只需作一条假设：物理定律在所有惯性系中都是相同的，不存在一个特殊优越的惯性系,这一假设的理由是区域内的物质起源相同，当然它并不代表我们否认其它的可能性，或者说不排除异度空间的可能性。我们可设静止的质点在真空中各个方向上发射的电磁波速率相同为c，运动的质点真空中发射的电磁波速率为u，以后我们讨论的场速为c时，统一指静止的质点在真空中的场速。为了不使我们的讨论受到局限，我们不设定u是否等于c。对于光在媒质中的速度变化，是因为光受到质点场的束缚造成的，可看成属于近似的惯性系的相对运动。我们可以通过相对性1+1原理对量子场论的两个重要理论实物粒子的德布罗意波动方程及测不准关系的论述来反证场速的可变，相对性1+1原理是对相对运动的参考系变换的再应用。是解决场速可变情形下的场与运动量子作用的理论，它做到了理论与实际相符 。简单证明如下：

s参考系中的光传播方程为：

（1）c2t2=x2+y2+z2

s＇参考系中的光传播速度为 u，光传播方程为：

（2）u2t＇2=x＇2+y＇2+z＇2

s＇参考系相对于s参考系以速度v运动，令：

（3）x＇=a（x-vt）, y＇=y, z＇= z, t＇=βt+rx

方程（2）式可变为下面形式：

c2t2=x2+y2+z2-（u2-c2）β2/c4（c2t-xv）2 （4）

式（4）减式（1）可得量子的波动方程mxv=nh，它比德布罗意用假设得出的推论更准确更能与实验相符，即相对于爱因斯坦光速不变的相对论，场中运动的量子可产生量子辐射场。相对性1+1原理证明量子的辐射场及其变化只是场与运动量子作用的一部分，运动量子的辐射场即运动量子的波动与场位移作用是相互联系的，并不像玻尔认为的毫无关联，量子只有在场的作用下运动时才有波动。

c2t2=x2+y2+z2-（u2-c2）/c4 β2（c2t-xv）2                （5）

如果我把方程从光推广到所有物体，有。

c2t2=x2+y2+z2-（u2-c2）β2 [（mc2t-mxv）2] /m2c4

s参考系中, 量子化， mc2= hν，

c2t2=x2+y2+z2-（u2-c2）β2 [（mc2t-mxv）/hν] 2  

c2t2=x2+y2+z2-（u2-c2）[（E t-P x）/ hν] 2              （6）

代人ν=n/t，得。

c2t2-（x2+y2+z2）=-（u2-c2）/n2 [（E t-P x）/ h]2 t 2         （7）

从方程（7）中可看出，方程左边为坐标系变换恒量，运动量子在s参考系中产生了辐射场-（u2-c2）/n2 [（E t-P x）/ h]2 t 2亦为坐标系变换恒量。场方程（7）后一项的函数中（E t-P x）/h为德布罗意波函数实数部份。

如果我把方程从光推广到所有物体，时空距离d s＇或光通量为不变量。

d s＇2= c2dt2-（dx2+dy2+dz2）+（u2-c2）/n2 [（Ed t-Pd x）/ h]2 dt 2

d s＇2={（1-v2/c2）+（u2/c2-1）/n2 [（E-vP）/ h]2d t 2} c2dt2

E-vP为场速可变的相对性1+1原理的哈密顿普函数适形式，即相对运动必须满足E-vP能量动量关系，E-vP=H=E+U，在电磁场作用下，只有电子绕核运动才有稳定的轨道。

扫码加我 拉你入群

请注明：姓名-公司-职位

以便审核进群资格，未注明则拒绝

分享0 收藏0 回帖

感谢分享

感谢支持。

说明上式d s＇2={ [1-（dx2+dy2+dz2）/c2 dt2]+（u2/c2-1）/n2 [（E-vP）/ h]2d t 2} c2dt2 ,对于相对运动方向变化的情况下，有d s＇2={（1-v2/c2）+（u2/c2-1）/n2 [（E-vP）/ h]2d t 2} c2dt2。