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然而,尽管存在重正相关关系,但当博弈双方协调时,BoS博弈的Payo值只有非零。在区域2和区域3中,这两种策略中只有一种是均衡的,因此玩家同意采用的策略,引入相关性的好处是明确的。在区域4和区域5中,由于策略(1,1,1,1)和策略(0,0,0,0)使对角线概率值反向,所以虽然两者都是均衡,但存在着等价于达到一个没有关联的纯解的不可判定性。将Ising建模到相关的游戏中,我们使用两个玩家的斜率分析来翻译结果,并将其描述为Ising参数的函数。Bothinitial和renormalized概率分别对应于Ising Hamiltonians和HR。反演式(1)中的表达式,我们得到了作为初始概率ASB=log pccpcdpddpdc,B=log pccpdcpddpcd,J=log pccpddpdc的函数的参数。(22)重整化概率与参数BR相似地映射,布兰德JR.PF C,PF D,PF C,PF D-A B C D E F G H I J K L类(1,0,1,××ut(1,1,0,0)×utut(0,0,1,1)×utut(1,P1;f D,1,P2;f D)××××3(P1;f C,0,P2;f C,1)××ut××ut(0,P1;f D,0,P2;f D)ut×××ut(1,P1;f D,P2;f C,1)ut(0,P1;f D,P2;f C,0)(P1;f C,1,1,P2;f D)(P1;f C,1,1,P2;f D)(P1;f C,1,P2;f D)(P1;f C,1,P2;f D)(1,P1*f D,0,P2*f D)?×?(P1*f C,0,P2*f C,1)?×?(0,P1*f D,1,P2*f D)×?(P1*f C,1,P2*f C,0)×?(P1*f C,0,1,P2*f D)×?(P1*f C,1,1,P2*f D)×?(P1*f C,1,0,P2*f D)×?(P1*f C,1,0,P2*f D)×?(P1?f C,1,0,P2?f D)×?(P1?f C,1,0,P2?f D)×?×ut×(1,P1;F D,P2;F C,0)×ut×(0,P1;F D,P2;F C,1)×ut×?××××表II:图的区域。3a中,给定的响应策略是具有C偏好的PC博弈(×)和BoS博弈(^)的均衡。从等式(22)中,我们看到在BoS博弈的对称部分中,如图所示。3.磁链之间的关系是b=b。这意味着,从所有不相关的策略中,只有纯策略将在本节中表示,因为BoS的混合纳什均衡是用参数J=0,b=-ln(s)/2和b=-b得到的。相互作用强度的最大值反映了每个玩家的独立性,而磁性强度的反对称值反映了他们各自的偏好。这些是随着磁场强度的模变大而获得的,在玩C(PCC=1)的情况下,正号产生结果,在玩D(PDD=1)的情况下,负号产生结果。在我们执行斜率分析后,我们感兴趣地理解伊辛参数如何随着它们的初始值的变化而变化,这些初始值描述了初始概率,以及在几个区域中每个游戏可用的重整化策略。在此基础上,我们绘制了BR、BRand JRINFIGS的参数图。4和5分别用于BoS和PC博弈。这在图形上刻画了由每个区域均衡的第2类策略所给出的重整化相关,作为对称初始相关的函数。如上所述,响应策略(1,1,0,0)和(0,0,1,1)提示一组非对称重整化概率,在这些策略为均衡的区域中分配给每个参与者的直接磁图中重新表现出来。值得注意的是,在整个平面上JRis总是正的,这表明了在所有平衡中铁磁取向的优先性,正如本文研究的配位对策所希望的那样。(a)(b)(c)(d)(e)图。4:在s=1/2时,利用BoS对策的2类均衡作为对称初始相关函数的重整化Ising参数。
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