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因此,如果我们取一个特殊情况σx=σy=σ,它对应的Fisher-Rao度量就变成了[14]gij=u0 0u0 0σ为了产生线元素DSMD=σ(dux+duy+4dσx)(27),其非消失的有效连接变为Γ=-σ, Γ= -σ= Γ,Γ=-14σ, Γ=-14σ, Γ= -σ.测地线方程描述了一种可逆动力学,其解是初始状态和最终状态之间的轨迹,可以用以下方式表示[15]duxdS- -σuxdSdσdS=0,(28)duydS- -σuydSdσdS=0,(29)dσdS- -σ(dσdS)--14σ[(duxdS)=0.(30)如果黎曼曲率为正,则附近的测地线由于几何偏差方程的解而相互振荡,而当曲率为负时,测地线与每个测地线迅速发散,几何偏差方程的解可能表明这种发散的行为。这提供了对系统中混沌行为程度的估计,这意味着对混沌问题的估计。i、 e.dψdS+2ΓdΘ(dS)+Γ(dΘ(dS))ψ=0,(31)dψdS+2[ΓdΘdSdψdS+ΓdΘdSdψdS]+Γ(dΘdS)(ψ)+Γ(dΘdS)ψ=gRdΘdSdΘdSψ+gR(dΘdS)ψ,(32)和dψdS+2[ΓdΘdSdψdS+ΓdΘdSdψdS]+Γ(dΘdS)(ψ)+Γ(dΘdS)ψ=gRdΘdsdΘdtψ+gR(dΘdt)ψ。(33)经过一些操作后,测地线方程和测地线偏差方程的解可以表示为:ux=-s(-2AB)谭(-2ABS)uy=-s(-2AB)谭(-2ABS)σ=-s(-A) B)sech(-2ABS)和ψ=(a+aρ)e-rρs,ψ=(a+aρ)e-ρs-2ρae-ρs+a,ψ=(a+aρ)e-ρswhere,a,a&aare积分常数和ρ是定义偏差向量的参数,因此ψi=十一ρ. cf.(Bazanski 1989)允许我们使用偏差向量的标量值来计算系统中的混沌行为,即ψ=u(ψ)+σ(ψ)+σ(ψ),它变成了ψ=\'Ceρsw,其中\'C是一个任意常数,包含关于初始条件的信息,并取决于参数ρ。
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