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因此,我们可以应用Jankov von Neumann定理[4,命题7.49]来查找u.m.选择器Q(·),^P(·),从而(Q(·),^P(·))∈ Ξ(·)在{Ξ6=}. 我们在{Ξ=}. 根据定理2.1,假设3.1(ii)和NA(Pt(ω))成立,P(ω)∈ Pt(ω),那么Ξ(ω)6=. 因此,我们的构造满足引理中所述的条件。至于该图(Qt)是如何分析的,还有待进一步研究。使用与Ξ相同的参数,但忽略下限P(·),我们可以看到映射Ξ:OhmtP(Ohm) ×P(Ohm),Ξ(ω):={(Q,^P)∈ P(Ohm) ×P(Ohm) : 情商|St(ω,·)|<∞, 等式[y]St(ω,·)]≤ 0, Y∈ Ht(ω),Q<<^P∈ Pt(ω)}有一个解析图。因为图(Qt)是正则投影下图(ΞΞ)的图像Ohmt×P(Ohm) ×P(Ohm) → Ohmt×P(Ohm), 它也是分析性的。A.3。引理5.1的证明。证据与[5,引理4.8]中的论点类似,我们可以证明setJ:={(P,Q)∈ P(Ohm) ×P(Ohm) : Q<< P}是可测的。因此,对于Ξ:OhmtP(Ohm)Ξ(ω)={Q∈ P(Ohm) : Q<< Pt(ω)},图(Ξ)是解析的,因为它是解析集的投影[Ohmt×J]∩ [图(Pt)×P](Ohm)]向Ohmt×P(Ohm). 根据假设5.1(ii),函数^A:Ohmt×P(Ohm) 7.→ R*,^A(ω,Q)=A(ω,Q)1{EQ|St(ω,·)|<∞}+ ∞1{EQ|St(ω,·)|=∞}因此,图(Qt)=图(Ξ)∩ {^A<∞}是分析型的。A.4。引理5.3的证明。证据用R表示上面的右侧。设R=Q . . . QT-1.∈ R.在不损失通用性的情况下,我们可以假设Qt:Ohmt7→ P(Ohm) Borel是否可测量,Qt(·)∈ 在{Qt6=}Qt-1:=Q . . . Qt-1-a.s.,t=1,T- 1.设Φt(ω):={(Q,P)∈ P(Ohm) ×P(Ohm) : Qt(ω)=Q<< P∈ Pt(ω)},ω∈ Ohmt、 t=0,T- 1.与[5,引理4.8]中的论证类似,可以证明图(Φ)是解析的,因此存在u.m.选择器^Qt(·),^Pt(·),这样(^Qt(·),^Pt(·))∈ {Φt6=}. Weshall通过归纳法证明,对于t=0。
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