|
因此,在大N极限下,以下简化模型是一个很好的近似值:T≈ψ(1)√NNXi=1eV(1)iTi(31),其中ψ(1)是ψij的最大特征值,andeV(1)是相应的特征向量(在alleV(1)i≥ 0)也不允许Nxi=1eV(1)i= 1(32)因此,假设权重wi=1/N相等,τi=τ相同,我们有≈ ρ*τ(33),其中ρ*≡ψ(1)N√NNXi=1eV(1)i(34),例如,在一致相关关系的情况下,ψij=ρ(i6=j),我们有ev(1)i=1/√N、 而其余特征向量的和为零。在这方面,即使我们允许等式(24)中p的和中存在不均匀的相对系数,在大N极限中,次级p>1项被抑制,我们仍然有(31)。对于一般的相关矩阵t,这个量与N是常数,具有高的t-统计量。有关示例,请参见图1。图1中y对x的回归(不含干涉)的F统计量超过1.5×10(带圆的上线)和5×10(带三角形的下线)。这证实了(Kakushadzeand Liew,2014)中的观点,即当N较大时,基于相关矩阵的营业额减少会达到一个非消失极限,即ρ*不会在这个极限下消失。4.1空洞光谱模型(25)正是一个模型。它的前提是T完全由Tiadψij构建的积木构建而成。它的目的是在更大范围内工作,并用于Ti的一般配置。例如,如果除T之外的所有Tiare都为零l, 1.≤ l ≤ N(即wi=δil, 所以Tl= τlTi=0,i6=l), 然后weexp ect T=Tl因为没有内部交叉。等式(25)不具有此属性。事实上,我们可以尝试如下构造这样的T。LetT=NXp=1B(p)eT(p)=NXp=1B(p)NXi=1eV(p)iTi(35)式中,B(p)是根据以下要求确定的系数:lτl我们有T=Tl:NXp=1B(p)eV(p)i= 1,i=1。
|