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[11]).另一种类似的方法是直接从类朗之万方程(5)中获得主方程。如果我们考虑一个时间间隔,这个离散时间动力系统可能允许一个连续极限t<1,tj=j而马尔可夫链在时间上是齐次的。然后让t为零,形式连续极限为:tXt=ΞF(X;Ξ;Ξ)(15),其中ΞF(·)考虑了O中的第一个顺序(t) 。这个方程被称为朗之万方程,用于描述宏观状态在微观介质动力学作用下的时间演化的多组分过程X=(X,X,…,xN)。从统计物理学可知,主方程(15)的Kramers-Moyal展开式包括高达二阶项,定义服从福克-普朗克(FP)方程的概率分布。后者的形式如下:tP=-xi十一(Ohm(X,Θ)P)+DXijxi,xjXk∧ki∧kjP!(16) 在哪里Ohm 而∧取决于∧F(·)的函数形式。让我们回顾一下,FP方程的知识允许我们解析地计算平稳概率分布。也可以通过粗粒化获得平均场近似值。换句话说,让我们从不同的细节层次来考虑这个系统,并假设从微观描述中缩小。通过这样做,我们可以对可能的微观描述进行平均,这些微观描述与更高层次的描述是一致的。微观关联逐渐被抑制,但同质主体的涌现统计考虑了初始异质性。ABM的使用对于这种粗粒化过程特别有用,因为它的离散结构提供了过程的清晰可视化:人们不能解析单个代理路径,只能看到更大的块,因此没有考虑有关微观结构的全部信息。
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