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对于第一个组件,有足够的证据证明∈ R+,函数Дx(ω):=Д(x,ω),ω∈ Ohm, 是上半解析的。首先,作为(x,ω)的函数∈ R+×Ohm 根据备注2.9和引理2.17第3点的第二个蕴涵,是上半解析的,因为X(ω,^ω)=Дo (τ,id|Ohm)(ω, ^ω),(ω, ^ω) ∈ Ohm ×^Ohm 是上半解析的。其次,对于每个固定的x∈ R+,根据引理2.17第3点的第一个含义,我们得到ω的Дxas函数∈ Ohm isalso上半解析,因为Дx=Дo ψx其中ψx(ω):=(x,ω),ω∈ Ohm, 函数ψxis Borel可测。现在我们证明了一致性条件(2.9)成立。根据命题2.4,在每个▄P下∈P我们有{τ6t}Et(Д(x,·))| x={τ=1{τ6t}ess supPP′∈P(t;P)EP′[Д(x,·)| Ft]x=△τ-P-a.s.,{△τ>t}Et(eΓtE^P[1{△τ>t}x])=1{△τ>t}ess supPP′∈P(t;P)EP′[eΓtE^P[1{τ>t} X]| Ft]~P-a.s.此外,对于每▄P=P^P,~P(t;~P)={P′∈~P:P′^P=PGt}上的^P={P′∈~P:P′=P在Ft上}。因此,~P-a.s.我们有一个∈P(t;P)EP′[Д(x,·)| Ft]x=△τ=ess supPP′∈~P(t;~P)EP′[Д(x,·)| Ft]x=△τ,ess supPP′∈P(t;P)EP′[eΓtE^P[1{τ>t} X]| Ft]=ess sup▄P▄∈~P(t;~P)EP′[eΓtE^P[1{τ>t}~X]| Ft]。我们注意到{τ6 t}和{τ>t}是不相交的事件,因此▄P-a.s.{▄τ6t}ess sup▄P▄P′∈~P(t;~P)EP′[Д(x,·)| Ft]x=△τ+1{△τ>t}ess sup▄P▄P′∈~P(t;~P)eΓtEP′[eΓtE^P[1{τ>t}~X]| Ft]=ess sup▄P▄∈~P(t;~P){τ6t}EP′[Д(x,·)| Ft]x=@τ+1{@τ>t}EP′[eΓtE^P[1{@τ>t}x]|Ft].最后,由于▄X上的可积条件保证了我们可以应用富比尼-托内利定理,因此命题2.16产生了▄Et(▄X)=ess sup▄P▄∈~P(t;~P)E▄P′[▄X▄Gt]▄P-所有▄P的a.s∈§P.备注2。19。设置t>0,并使▄X满足定理2.18中的条件。以下内容适用:1。如果X(ω,ω)=X(ω)表示所有ω∈^Ohm, 然后(2.19)中定义的Et(X)与(2.5)中定义的Et(X)一致。2、(2.19)中定义的函数▄Et(▄X)在▄X.3中是次线性的。
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