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非特定单位向量q、···、qd可以任意选择,只要单位向量q的矩阵=q、 ···,qd形成正交矩阵。使用上述属性,我们选择一个标量d*和向量Bk,使得(3.11)z*= d*q、 ak=q bk近似域▄Ohm is(3.12)~Ohm = {z:q>(z-z*) ≥ 0}={y:y≥ d*}交换值变为(3.13)V(z)=P(0,Te)mXk=0DCFkexp-|黑色|- b> 肯塔基州当在y坐标上积分时,Yi是唯一一个积分非常重要的轴。其余维度整合为统一。我们得到如下解析形式的互换期权价格:C=P(0,Te)ZOhmV(z)f(z)dz≈ P(0,Te)Z▄OhmV(y)f(y)dy(3.14)=mXk=0DCFkZ∞-∞dy···dydZ∞d*染料-|黑色|-Pdj=1bkjyjn(y)···n(yd)=mXk=0DCFkZ∞d*染料-bk1型-bk1yn(y)=mXk=0DCFkN(-bk1型- d*) =mXk=0DCFkN(-(ak+z*)>q) ,其中f(·)是多元正态分布的概率密度函数,n(·)和n(·)分别是一元正态分布的概率和累积密度函数。3.2. 精确的定价方法。虽然计算量很大,但我们可以将数值积分和分析结合起来,精确地对交换选项进行定价,并测量超平面近似的精度。积分在y坐标上执行,即在超平面近似中执行。然而,在精确方法中,我们数值确定了8 J.CHOI和S.SHIN→Ω V z = 0{V(z) 0}~图1:。超平面近似方法示意图。状态变量的域,Ohm, 包括掉期期权付款在货币中的区域。我们近似于Ohm, Ohm, 作为与z点的超平面切线(y=0)*其中概率密度最大Ohm 并在超平面(y)上方的域上积分payoff≥ 0). 因此,阴影区域上的积分被错误地添加到我们的近似值中。
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