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对于第二个任期,让我们考虑任何k∈ N和ω∈ Ohm τ1,k(ω)<τS(ω)。通过(3.3b)和MVin(3.2)的定义,我们已经X(τ1,k)-≥ MVX(τ1,k)-= supδ∈Z五、ΓX(τ1,k)-, δ+ φX(τ1,k)-, δ≥ 五、ΓX(τ1,k)-, δ1,k+ φX(τ1,k)-, δ1,k= 五、Xτ1,k+ φX(τ1,k)-, δ1,k. (3.13)至于第三个任期,让我们考虑任何k∈ N和ω∈ Ohm τ2,k(ω)<τS(ω)。到(3.8华氏度)我们已经(毫伏)-V)X(τ2,k)-= 0; 因此,(3.3c)中的条件、HVin(3.2)的定义和δ2,kin(3.8d)的表达暗示着X(τ2,k)-= 高压X(τ2,k)-= 五、ΓX(τ2,k)-, δX(τ2,k)-)+ ψX(τ2,k)-, δX(τ2,k)-)= 五、ΓX(τ2,k)-, δ2,k+ ψX(τ2,k)-, δ2,k= 五、Xτ2,k+ ψX(τ2,k)-, δ2,k. (3.14)由(3.11)和(3.12)-(3.14)中的估计值得出≥ 前任Zτr,`e-ρsf(Xs)ds+Xτ1,k<τr,`e-ρτ1,kφX(τ1,k)-, δ1,k+Xτ2,k<τr,`e-ρτ2,kψX(τ2,k)-, δ2,k+ E-ρτr,`VX(τr,`)-.由于(2.7),(2.8)中的条件和Vin(ii)的多项式增长,我们现在使用优势收敛定理并传递到极限,首先是r→ ∞ 然后作为`→ ∞, 所以停止时间τr,`收敛到τSby(2.9)。特别地,对于第四项,我们注意到通过(ii)和(2.8)我们有v(X(τr,`)-) ≤ C(1+| X(τr,`)-|p)≤ C(1+kXkp)∞) ∈ L(Ohm), (3.15)对于合适的常数C>0和p∈ N在τS<∞ 在τS=∞ (作为(2.8)的直接结果,我们有kXkp∞< ∞ a、 美国)。因此,我们最终得到v(x)≥ 前任ZτSe-ρsf(Xs)ds+Xτ1,k<τSe-ρτ1,kφX(τ1,k)-, δ1,k+Xτ2,k<τSe-ρτ2,kψX(τ2,k)-, δ2,k+ E-ρτSh(XτS){τS<+∞}= J(x;k,а)*).第2步:V(x)=J(x;~n*, φ*).
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