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对于小ε>0,我们考虑了形式展开式wε,λ(t,z)=W0,λ(t,z)+εI1,λ(t,z)+εI2,λ(t,z)+··(4.13)。用(4.13)代替(4.12),我们正式获得t+α(t,z)z+β(t,z)zW0,λ+εI1,λ+εI2,λ+··= “”ut1+εz+εz+···W0,λ+εI1,λ+εI2,λ+··.展开两边,比较ε和ε的系数,我们得到tI1,λ+α(t,z)zI1,λ+β(t,z)zI1,λ=z?ut(W0,λ(t))+2?utW0,λ(t)I1,λ,tI2,λ+α(t,z)zI2,λ+β(t,z)zI2,λ=(R)utz(W0,λ(t))+2zW0,λ(t)I1,λ(t,z)+(I1,λ(t,z))+ 2'utW0,λ(t)I2,λ和I1,λ(t,z)=I2,λ(t,z)=0。然后,我们应用Feynman–Kac公式得到I1,λ(t,z)=-EZTtZt,zs(W0,λ(s))(R)使用xp-2ZstW0,λ(r)’urdrds公司,I2,λ(t,z)=-E“ZTtn(Zt,zs)(W0,λ(s))+2Zt,zsW0,λ(s)I1,λ(s,Zt,zs)+(I1,λ(s,Zt,zs))o×’usexp-2ZstW0,λ(r)’urdrds#。出租λ→ ∞, 我们得到以下形式展开式:Wε(t,z)=UT-\'Ut+εI(t,z)+εI(t,z)+··,(4.14),其中I(t,z)=-((R)UT-\'Ut)ZTtm(s,t,z)\'usds,I(t,z)=-((R)UT-Ut)ZTtA(s,t,z)+A(s,t,z)- 2A(s、t、z)\'usds,m(s,t,z)=E[Zt,zs],A(s,t,z)=E[(Zt,zs)],A(s,t,z)=(\'UT-“美国)E”ZTsm(r、s、Zt、zs)–urdr#,A(s、t、z)=UT-“UsZTsE[Zt,zsm(r,s,Zt,zs)]”urdr。用(4.14)代替(4.7),我们得到以下最优自适应策略的二阶近似公式:x∞t=X∞tvtWε(t,Z0,0t)≈ 十、∞tvt“”UT-\'Ut+εI(t,Z0,0t)+εI(t,Z0,0t), (4.15)或相当于x∞t型≈ Xexp-ZTV“”UT-\'Us+εI(s,Z0,0s)+εI(s,Z0,0s)ds公司×vt“UT-\'Ut+εI(t,Z0,0t)+εI(t,Z0,0t).为了将符号与^xantand^xstat对齐,我们还表示^xadap=(^xadapt)0≤t型≤T=(x∞t) 0个≤t型≤T、 我们还得到了^Jadap(X):^Jadap(X)的近似公式≈ 十、κ+~κ\'UT+εI(0,0)+εI(0,0).再次注意,上述推导只是形式上的,因此在此阶段无法保证近似值的准确性。
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