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,γxpt)是p+1维状态向量。从(15)-(16),我们可以用矩阵表示法写出状态方程,如下所示:κtγxtγxt。。。γxp-1tγxpt=1 0 0··0 0 0 0λ0··0 0 0 0 0··0 0 0 0··0 0 0 0 0。。。。。。。。。。。。。。。。。。0 0 0··1 0κt-1γxt-1γxt-1.γxp-1吨-1γxpt-1.+θη。。。+ωκtωγt。。。. (18) 这里我们假设κt是一个随机漂移过程(ARIMA(0,1,0))κt=κt-1+θ+ωκt,ωκtiid~ N(0,σω),(19)和γxts的动力学由平稳AR(1)过程(ARIMA(1,0,0))γxt=λγxt描述-1+η+ωγt,ωγtiid~ N(0,σγ),(20),其中|λ|<1。通过在(18)中指定p+1矩阵的p+1的第二行,可以考虑γx的其他动力学。例如,一般可以将状态方程视为κtγxtγxt。。。γxp-1tγxpt=1 0 0··0 0 0λλ··λp-1λp0 1 0··0 0 0 0 1··0 0 0。。。。。。。。。。。。。。。。。。0 0 0··1 0κt-1γxt-1γxt-1.γxp-1吨-1γxpt-1.+θη。。。+ωκtωγt。。。, (21)式中,γxt=λγxt-1+λγxt-1+···+λp-1γxp-1吨-1+λpγxpt-1+η+ωγt自γxit以来是一个n ARIMA(p,0,0)过程-1=γxt-i、 i=2,p、 我们可以简洁地表示(17)-(18)的矩阵形式asyt=α+BДt+εt,εtiid~ N(0,σεp),(22a)Дt=∧Дt-1+Θ+ωt,ωtiid~ N(0,Υ),(22b),其中b=βxβγx0··0βx0βγx··0。。。。。。。。。。。。。。。βxp0 0··βγxp, ∧=1 0 0··0 0 0 0λ0··0 0 0 0 0··0 0 0 0··0 0 0 0 0。。。。。。。。。。。。。。。。。。0 0 0··1 0, Θ=θη。。。, (23)和Дt=(κt,γxt,…,γxpt), p维恒等式ma t rix和Υ是由p+1对角矩阵(σκ,σγ,0,…,0)构成的p+1。为简单起见,我们假设观测方程为齐次齐性;异方差可以被认为是由inFung等人开发的。
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