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此外,还存在一对单位高斯随机变量(G-, G+) 独立于基本的布朗运动B(因此ξ) 因此√nQ-(n)nσ-(n)- σ-√nQ+(n)nσ+(n)- σ+=[ξ-, ξ]n- Q-(n)σ-Q-(n)[ξ+, ξ]n- Q+(n)σ+Q+(n)法律---→n→∞√2.σ-G-√2.σ+G+. (10) 处理漂移。命题2在高频数据上得到了实际证明ξk,n:= ξk/n, k = 0, . . . , n 在时间间隔[0,1]上。对于任何常量,使用缩放参数c >0,{c-1/2ξct}t≥0等于分配给ζ(c)SDEd的解决方案ζ(c)t= σ(ζ(c)t) dWt+√cb(ζ(c)t) dt, ζ(c)= c-1/2ξ(11) 对于布朗运动W. 具有c=n, 系数的估计问题{ξk}k=0,...,n与系数的高频估计相同{√nζ(n)k,n}k=0,...,n在时间范围[0,1]上。无漂移,观察{ξk,n}k=0,...,n或{ξk}k=0,...,n导致相同的估计。使用Girsanov定理,命题2针对高频区,即观测值{ζ(1)k,n}k=0,...,n(由于所有ζ(n)分布相等),在存在有界漂移时也有效。根据我们的数据,与事后波动率和数量相比,漂移非常小n 观测值的数量是有限的,因此我们仍然应用命题2.3.2漂移系数的估计b±r日志m已知(此问题在第3.3节中处理)。漂移的最大似然估计。继Lejay和Pigato(2018a)之后,我们引入了b±数量β±(T ) := ±ξ±T- ξ±- LT/2.Q±T(ξ)和β±(n) := ±ξ±T- ξ±- L(n)/2Q±(n), (12) 在哪里LT是的对称本地时间ξ在0 whileL时(n) 是由L定义的离散本地时间(n) :=n-1.i=0ξiξi+1<0|ξi+1|.L的表达式(n) 和β±(n) 不涉及σ±.
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