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该方程中的微分部分由▄σ(Ck(t))d▄Wk(t)给出,其中▄σ(c):=σS(1- β(c))+σ(c),10 ANDREY SARANTSEV,福佑OFORI-ATTA,BRANDON F LoresandWk是标准的布朗运动,它是Ws和Wk的组合。漂移部分由▄γ(Ck(t))dt给出,其中(21)▄γ(c):=-α(c)+gS(1- β(c))。因此,我们可以将(19)重写如下:(22)dCk(t)=γ(Ck(t))dt+~σ(Ck(t))dWk(t)。这些函数∧γ和∧σ是可测的,我们应用[27]证明了该SDE的解cks的强存在性和路径唯一性,至少直到爆发时间tk为止。这里我们使用备注1:n方程组C,Cn由n个独立的一维SDE组成。接下来,我们可以重建S,SNC,Cnand S:Sk(t)=S(t)e-Ck(t)。由于Sis对有限时间范围(几何布朗运动)有很好的定义,所以(15)的强解Skfor(15)存在且路径唯一,至少直到爆炸时间Tk。最后,(16)的强存在性和路径唯一性可以表示如下。LetTk,m:=inf{t≥ 0 | | Ck(t)|=m},k=1,nm=1,2。自α起*, β、 σ是局部有界的,它们在[-m、 m)。我们可以用Wka标准布朗运动将(16)改写为(23)d ln Vk(t)=γ(Ck(t))dt+σ(Ck(t))dWk(t),以及(24)γ(c):=α*(c) +gVβ(c),σ(c):=σVβ(c)+σ(c)。(24)中的这两个函数有界于[-m、 m)。重写(23)asln Vk(t)=Ztγ(Ck(s))ds+Ztσ(Ck(s))dWk(s),我们看到(强)解直到t<Tk,定义错误且路径唯一,因为积分(通常和随机)是有限的。作为m→ ∞, 我们有:Tk,m↑ 特卡尔莫斯特苏雷。因此(16)在Tk之前有一个路径唯一的强解。结合(20),我们完成了(a)的证明。下一步,(b)从(19)和(23)中得出,并对|γ和|σ的线性增长进行估计:|γ(c)|+|σ(c)|≤ K*(1+| c |),根据α,α的类似估计*, β, σ. 4.
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