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特别是,如果P′(B)>0,则H:=[0,0,1]是P′-经典套利,而如果P′(B)=0且P′(B)>0,则H:=[1,0,0]是期望的策略。在这个例子中,Ho=H{R+\\Q}+H{Q∩[0,1/2)}.引理41M(F) M(eF)具有以下含义o任何等式的限制∈ M(eF)到FTF属于M(F);o任何问题∈ M(F)可以唯一地推广到M(eF)证明的一个元素。莱特克∈ M(eF)和Q∈ P(Ohm) 对于任何t,都是对FT.的限制∈ 土地A∈ 英尺-我们有EQ[(St- 圣-1) 1A]=EeQ[(St- 圣-1) 1A]=0。现在让我们来看Q∈ M(F)。存在一个我们称之为Q的唯一扩展。安妮娅∈eFt-1带t∈ 这里有一个∈ 英尺-1这样的等式(eA)=eQ(A)=Q(A)。因此EeQ[(St- 圣-1) 1eA]=等式[(St)- 圣-1) 1A]=0。我们得出结论,EeQ[St | eFt-1] =St-1.亨切克∈ M(eF)。备注42引入过滤放大EF是为了保证集合位上1个套利的聚合,ZOB来自引理20,Γ=e∑zt-1.如果我们确实遵循[C12],我们可以考虑概率测度的任何集合Θt:={Pit,z}on(Ohm, F) 这样坑,z(位,z)=1。首先要注意这一点 σ[{Bit,z | z∈ 五、 我∈ J(z)}V和J(z)任意。对于任何坑,zt我们确实有FPit,zt包含(位,z)c的任何子集∈ 五、 我∈ J(z)}我们有o如果z/∈ V还是我/∈ J(z)然后A∈ FPit,因为 (位,z)co如果z∈ V和我∈ J(z)然后A∈ FPit,zt,因为A=Bit,z∪“A与”A (位,z)cIt很容易检查定义3.2[C12]中定义的FTA上的Θthas Hahn属性,Φt:=Θt | Ft。因此,我们无法应用[C12]中的定理3.16来找到一个FΘtt-可测量函数Ht,使得Ht=Hit,zPit,z-a.s。
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