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HJB方程的离散化版本为V(tk+1,s,w,π)=V(tk,s,w,π)+(tk+1- tk)h- ζ(tk,w,π)V(tk,s,w,π)+ζ(tk,w,π)V(tk,s,w- m、 π)+(ζ(tk,w,π)+ζ(tk,w,π)|)V(tk,s,w,π+m)+(ζ(tk,w,π)- |ζ(tk,w,π)|)V(tk,s,w,π- m) +λ(tk,w,π)Vtk,s(1- θ) ,w,πcdownπcdown+(1- π) cdown公司+ λ(tk,w,π)Vtk,s(1+θ),w,πcupπcup+(1- π) 杯子i+(tk+1- tk)(ν- cfν+1)s,(C.1)其中ζ(tk,w,π)=νm,ζ(tk,w,π)=(πq+(1- π) q)- π(1- π)(1+aν*tk(w,π))(cdown- cdown)+杯- 杯子,λ(tk,w,π)=(πcdown+(1- π) cdown)(1+aν),λ(tk,w,π)=(πcup+(1- π) cup),ζ(tk,w,π)=ρ+ζ(tk,w,π)+ζ(tk,w,π)+λ(tk,w,π)+λ(tk,w,π)。在活动边界上,我们设置V=h。由于使用了迎风格式,在边界的非活动部分,(C.1)的解是内生的,即通过状态空间内部的Vin值确定的。请注意,这符合定义5.2中极限方程的边界条件公式。通过施工,该方案是一致的。为了获得稳定性,我们需要选择非常小的时间步长,即tk+1- tk公司≤ 1/ζ(tk,w,π)。单调性要求微分算子系数的正性和积分项的适当正交权重(后者见Dang和Forsyth[21])。在我们的上下文中,这是成立的,因为ζ、λ、λ是正的,并且V(tk、s、w、π+m)、V(tk、s、w、π)的系数- m) 通过构造是正的(我们使用的构造是将系数ζ分解为正负部分的一种容易实现的方法)。因此,ζ也是正的。由于我们在定理5.3中也证明了比较原理成立,并且值函数是我们的HJB方程的唯一粘度解,因此我们得到了所提格式对值函数的收敛性。参考文献【1】R.Almgren和N.Chriss。
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