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实际上,当ε变为0时,变量ξε(均匀化理论中所谓的快速变量)的振荡速度越来越快,可以看到任何微小的间隔(在右标度下),而变量(t,w,s)在如此小的间隔上几乎保持不变。(iii)我们还注意到,在系统(3.6)-(3.7)中,唯一的非线性是对偶摩擦函数Φ,它被认为是m>2次的凸正齐次函数。Φ也是该系统中唯一依赖于价格影响函数f的术语。我们现在陈述了主要结果所需的不同假设。假设3.1(重整化效用损失的局部边界)。适用于所有(t、w、s)∈ D存在ε>0和r>0这样的t hatsupV(t、w、s)- Vε(t,w,s,h)ε2m*:(t、w、s、h)- (t,w,s,h(t,w,s))6r,ε∈ (0, ε)< ∞,(3.8)其中m*=3米-2见备注2.4。假设3.1,足以确定半极限*(t,w,s):=lim supε↓0,(t′,w′,s′,h′)→(t,w,s,h(t,w,s))V(t′,w′,s′)- Vε*(t′,w′,s′,h′)ε2m*, (3.9)u*(t,w,s):=lim infε↓0,(t′,w′,s′,h′)→(t,w,s,h(t,w,s))V(t′,w′,s′)- Vε,*(t′,w′,s′,h′)ε2m*, (3.10)用于第6节,其中Vε*和Vε,*分别是Vε的下半连续包络和上半连续包络。它们使我们能够描述与无摩擦值的偏差,并证明下面所述的主要定理。备注3.2。该假设是摩擦值Vε的一个性质,事实上是最难检验的假设。有两种方法可以检验假设。与[38]类似,可以尝试展示摩擦PDE(2.23)的光滑亚解,该亚解接近无摩擦值函数V。然而,在[38]中,由于无摩擦值与第二修正方程u的解之间的比例关系,该方法有效。
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